為什麼量子漲落與相干態相同？

相干狀態。 它是一種特殊的量子態，可以通過量子力學中的量子諧振子來實現[1]。 量子諧波振盪器的動力學特性與經典力學中諧波振盪器的動力學特性非常相似。

1926年，歐文·薛丁格（Erwin Schrödinger）在求解薛丁格方程時發現了第乙個量子力學解，該方程滿足相應的原理，即相干態[2]。 量子諧波振盪器和相干態存在於大量的物理系統中。 例如，位於二次能量阱中的粒子的振盪運動是相干態。

量子漲落。 不確定性原理所允許的虛空狀態的暫時變化。 量子不確定性原理允許少量能量從完全的空虛中出現，前提是能量在短時間內再次消失（波動中涉及的能量越小，持續時間越長）”。

這就是我過去的理解，我認為量子漲落是頻率，當它們波動相同時，我將它們想象成頻率。 然後它們可以“干擾”（有點光學影響，但我真的發現我很難理解這些問題，所以我可以盡可能容易地理解它們）。 它們可以產生“干擾”，即相干狀態。

你應該學過光學，對吧？ 其中有乙個“相干光”的概念。 相干光是指以完全相同的方向和頻率偏振的兩束光。

當我們做楊氏雙縫干涉實驗時，我們之所以要保證兩個狹縫和同一光源之間的距離，就是為了保證從這個光源分離出來的兩束光是相干光。 如果我們不考慮偏振態的差異，那麼相同頻率的光意味著兩束光之間存在固定的相位差。 你應該了解相的概念，對吧？

說白了，這兩個光波有相同的起伏。 這是從巨集觀層面的波動性來理解的。 如果我們進入微觀量子力學領域，就是所謂的量子漲落。

因為量子力學把所有的電子態都看作是“波函式”，只不過這裡的波是偶然的波。

1.它們都是量子諧波振盪器在量子力學中可以達到的特殊量子態。

量子諧波振盪器的動力學特性與經典力學中諧波振盪器的動力學特性非常相似。

粒子和反粒子的虛擬粒子對在空間中產生。 粒子對是通過借用能量產生的，然後在短時間內湮滅並返回能量。

可以測量這些虛擬粒子的物理效應，例如，電子的有效電荷與裸電荷不同。 這種效應可以從量子電動力學的蘭姆位移和卡西公尺爾效應中觀察到。

量子漲落對於宇宙大尺度結構的起源非常重要，可以解釋宇宙中為什麼會有星系團和纖維結構超星系團的問題：根據宇宙暴脹理論，宇宙一開始是均勻的，均勻宇宙中的微小量子漲落在暴脹後被放大到宇宙尺度， 成為最早星系結構的種子。

不確定性原理允許在完全空的空間（純空間）中隨機產生少量能量，前提是能量在短時間內再次消失。 產生的能量越大，能量的持續時間越短，反之亦然。 當我們測量能量 e 和時間 t 時，測量的能量 e 越準確，其存在的時間 t 就越不確定; 相反，T知道的越準確，波動中涉及的能量就越不確定。

它們之間的關係遵循一定的原則：e t > h 2（h 是蒲朗克常數）。 漲落所涉及的能量及其存在時間的乘積必須始終滿足大於 h2 的值。

看看這些，我也沒學過，所以我不是在找它。

量子資訊中的壓縮態是不確定度最小的態，它滿足海森堡不等式的下界。 壓縮態的各向異性不確定度不同，壓縮態的方向不確定度減小，而正交方向的不確定性增加。 壓縮光應由非線性光學產生，處於壓縮狀態的光子數必須全部成對出現。

真空態、相干態和壓縮態都是最小不確定態，它們都滿足海森堡不等式的下界，這與熱態不同。 真空態和相干態都具有相等的各向異性不確定性，但真空態的平均強度為零，相干態的強度不為零。 壓縮態的各向異性不確定度不同，壓縮態的方向不確定度減小，而正交方向的不確定性增加。

在量子光學中，真空狀態通常是沒有光子的環境。 雷射產生的光是滿足相干態的光。 壓縮光是由非線性光學產生的，壓縮光的光子數必須全部成對出現。

以上都是單量子態，糾纏態必須至少是兩個量子態。 所有存在量子糾纏的狀態都是糾纏態。

第 1 維和第 4 維僅是對角線元素，可以獲得特徵態 1 和 2

求解中間的方程就足夠了。

在傳統的量子力學中，電磁場是描述電磁相互作用的運算元，沒有對電磁場狀態的描述，光子的波函式不像電子的波函式那樣寫成。 這是因為，原則上，不可能描述光子在坐標空間中的運動。 要描述光子的產生和湮滅，就必須使用場的量化方法，即使用光子的產生和湮滅運算元的方法。

所謂電磁場的量子力學描述或電磁場的量子態，不是光和微觀粒子的散射等量子電動力學問題，而是光學器件等量子光學問題。

我們知道，量子力學中諧波振盪器系統的哈密頓運算元是兩項的總和，一項包含坐標的平方，另一項包含動量的平方。 同樣，電磁場的總能量是兩項的總和，一項包含電場的平方，另一項包含磁場的平方。 因此，通過將電磁場的分量與諧波振盪器中的坐標或動量正確關聯，我們可以得到諧波振盪器問題的上公升和下降運算元所表示的場量，我們將其解釋為光子的產生和湮滅運算元。

通過這種方式，我們得到了光子數的本徵態。

處於諧波振盪器靜止狀態的粒子的坐標均值和動量均值等於零。 相應地，光子數的本徵態的平均電場和平均磁場也等於零。 可以看出，光子數本徵態是一種遠離經典電磁場的狀態。

不僅如此，一般來說，根據不確定性關係，粒子在任何狀態下的坐標和動量都不可能取乙個確定的零波動值。 相應地，任何狀態下的電場和磁場都不可能波動到零。 此外，量子力學對相數和粒子數具有類似的不確定性關係。

根據這種關係，場的相位在光子數的本徵態中是完全不確定的，即光子數完全確定的狀態。 從這個角度來看，也可以看出，光子數本徵態確實是一種具有突出非經典性質的狀態。 想當然地認為具有一定數量光子的狀態的概念，即光子的概念，來描述光的傳播、干涉和衍射，必然會遇到難以克服的困難。

為了能夠正確描述光的傳播、干涉和衍射，格勞伯在1963年提出了相干態的概念。 簡單地說，相干態是湮滅運算元的特徵態。 相干態是由無限個光子的本徵態疊加形成的，它是一種光子數非常不確定的狀態。

計算表明，相干態是電場和磁場波動相當小的狀態，也是場相位高度確定的狀態。

電磁場具有不同的量子態，其中一些適合用光子語言描述，另一些則不適合。 即使是光子數本徵態的光子，通常也無法用坐標表示來描述它們的運動。 然而，當電磁場與物質相互作用時，它必須以光子的形式出現。

電場是一種物質，因為有兩種物質：物理物質和場物質。

物質是指具有能量的東西。 只要有能量，它就是物質。