你能成為歷史街區每週 200 分的專家嗎？ 5

是的。 本週的第三名是200點的漲幅。

主天使是李偉麗是老師，看主子**划進書裡的浪漫，就夠賺200金幣了，看你結婚了也不錯。

0q幣，但如果你想QQ幣，就去QQ**，然後，點"體育"在點"國際"有答題，只要答對，就有機會獲得10QQ幣，題目更容易找到

q幣的兌換是怎麼回事?。。。我來這裡只是為了學習。

好主意，男孩。 你什麼都做不了，看你怎麼想，這和Q幣不是一回事。

您可以盡可能多地兌換人民幣。

可汗沒有太大影響。

和水平鉤。

但是，當您的積分迅速上公升時，您可以**。

呵呵，這裡只是乙個交流學習的平台，你多點點證明你是乙個願意交流、知識淵博的人，積分不能換成Q幣！ 呵呵。

有了更多的積分，你可以公升級，或者你可以想出更高的賞金來吸引回答者！ 右！ 呵呵，我剛來！

2.沒有什麼可以改變的。 Q 硬幣兌換成貨幣。

沒那麼複雜，後面給出的波形是錯誤的，這顯然違反了電容電壓不能突然改變的原理。

由於通過方波頻率固定在1k，方波週期為1ms，當積分時間常數為2ms時，當輸入為固定值時，uo=-1 rc *ui（t2-t1）+uo（t1）。

這裡，T2-T1為半個週期，即UO=UO（T1）*UI（假設RC單位為MS），當RC為2MS時，前期UI=-3V，UO（T1）=0，則UO峰值為，後期UI=3V，UO（T1）=，然後得到第乙個週期的積分結束值，即0V。

其餘的 RC 值也可用於推斷峰值和積分端點值。 當RC變大時，峰值減小，RC值增大峰值，但由於電源電壓有限，當RC降低到一定程度時，與電源電壓的積分將不再上公升，這是失真...

這種積分電路只有在RC不夠大時才會飽和失真。

附言電容器兩側的電壓不能突然改變，因為電荷轉移需要時間，但在這裡，一端的電壓固定在0V，因此輸出電壓不能突然改變。至於波形不對稱，可以得出結論，輸入電壓雖然為6V，但與0V不對稱，導致充放電電流不同，因此電壓上公升和下降率不同。

例如，兩個電壓輸入分別為-2V、4V...

為了對特定頻率的方波進行理想波形的積分，必須將電容和電阻更改為一定值。 建議將電容器與可調電阻器併聯。 緩慢而仔細地調整引數，您一定會獲得理想的波形。

我個人認為電容器兩端的電壓不能突然改變，所以波形應該是連續的。 我想房東也知道這個道理，所以當我看到第二張圖中電壓的突然變化時，我會有疑問。 我只能說第二張照片是錯誤的。

如果電壓變化圖可行，那麼就得等上級師傅解釋，但我也覺得一樓的解釋有問題，他的解釋無法解釋電壓突變。 房東尊重自己。

假設第一張圖的積分時間是t1，第二張圖的積分時間是t2，後一張圖的積分時間實際上增加了，積分時間在乙個週期內增加了t0，因為積分的函式是確定的，在第二張圖中，在乙個迴圈中，從積分開始到t1到達的時間段2和從t2 + t0 2 到 （t2 2） + t1 2 與圖 1 相同，從 t1 2 到 t2 2 的時間段與從 （t2 2） + t1 到 t2 的時間段相同，從 2 到 t2 的時間段是繼續積分待積分的功能，因此發生了三角波的變形。在這個週期內，時間達到t2，迴圈結束，下乙個積分週期開始，下乙個積分週期的積分量從0開始，而不是從前乙個積分的值開始，所以它沒有連線到上乙個週期的曲線。

您的問題主要出在 p1 上。

它確實等於每單位時間從這個半球輻射的能量 p2——波長包含在它的表示式中。

問題是，在你的計算 p1=s0* 中，你說 s0 是平面波的平均能量流密度，你把它看作乙個常數，這就是誤差的來源。

是的，在平面波中，平均能量流密度向量，即博音婷向量，顯然不包含頻率或波長，但實際上，由於小孔的影響——周邊的反射和吸收，邊緣的衍射等，它周圍的能量流密度與最左邊的能量流密度有很大不同， 也就是說，它不能再用平面波的表達來表示——真正的平面波只能在無限寬的均勻介質中。

而現在，它被改變的程度，正如你可以想象的那樣，將與孔徑的大小和波長的長度有關，即電場和磁場將不是原始值，導致你所說的“平面波的平均能量流密度”將與波長有關。 打個不恰當的比喻：拿乙個有孔的大螢幕擋風，流過孔的風速和原來的風速不一樣。

計算洞左側附近的能量流密度非常複雜，我花了很多時間還是沒有得到結果——瞭望塔的主人可以繼續計算。 但毫無疑問，能量流密度將與波長有關。

看看這篇文章。

我認為房東忽略了公式的適用範圍。 菲涅耳-惠更斯原理適用於衍射明顯的情況，而波因廷向量則不適合計算左側的能量。

我自己也是這麼認為的。

菲涅耳積分給出了包含頻率的振幅。

但是，上述 Poyintine 向量是在一段時間內取平均值的，因此它不包含頻率。

根據菲涅耳積分的振幅，可以找到相應的能量，應該沒有差異。

存在繼續討論的不足之處。

P2 大於 P1 （2），因為靠近孔左側的電磁波不再是平面波，而是在穿過孔之前開始略微向外彎曲。

當波長遠大於孔徑時，這種現象尤為明顯，因此此時p1不適用，而p2在（2）-0處為p2->0，即波長過大，電磁波無法通過孔徑。

當波長遠小於空穴時，p1是合適的，但p2不是，因為此時2不能直接用d代替，但e（2ir）r d d d 3r的積分應該誠實地計算。

讓我們簡單地說：

時間。 計算 de = （-i ）*e0*（ 1+cos ） 2 ）*e ikr ） r ）*d 積分時。

e ikr ） 是 e 的複數指數，不能直接視為常數，而實際上是乙個三角函式。

作為三角函式，即使自變數變化很小，最終值也可能變化很大，儘管 r>>r

但是 KR 會改變積分中的很多弧。

2.>r.

在這種情況下，kr可以看作是乙個常數，但衍射積分公式不再正確，菲涅耳衍射積分公式和基爾霍夫邊界條件僅適用於<當

如果使用基爾霍夫積分公式計算，它本質上是不一致的，並且該理論與孔徑邊緣假設的邊界條件相矛盾。 這就是為什麼有瑞利-薩默菲公式的原因。

我不知道這是否是原因。