薛丁格方程中力學量的運算元問題

首先，等式右側的第一項有很多減號。 因為減號的平方不見了，但i的平方是-1！

然後就是為什麼 p 前面有乙個減號。 我們知道，一維平面波動方程可以表示為 =aexp（-i t+ikx），其中 =e h pull，k=2 =p h pull，顯然。

部分 t=-i =-ie h pull，即 e = ih pull * t pull x = ik = ip h pull，即 p = -ih pull * x x 省略，則有。

e ->ih 拉力 * 偏置 t

p ->ih pluck* 偏置 x

也就是說，書上的兩個轉換。

當然，這種解釋並不嚴謹，真正的薛丁格方程是乙個無法證明的基本原理。

我主修理論物理學，學習“量子力學”。

關於它的東西。

如果你知道 i 的平方為 -1，就不難理解了。

其實，書中寫的，就是給大家乙個量子方程和經典方程的比較。

這將使您在學習後面的機械量的運算子時更容易理解。

薛丁格方程不是推導出來的，也不能從更基本的理論中推導出來，它是乙個基本原理，就像幾何學中的公理一樣。 希望。

我在樓上說的比較合理，所以我就加一下。 事實上，薛丁格的方程可以說是“編造”的，他根據一些少數事實半猜半推。 而薛丁格方程是無法用其他**來證明的，我們只能用大量的事實來匹配方程來證明它的正確性。

薛丁格方程的一般解是將坐標轉換為球面坐標，並將變數分開，得到r、緯度角和經角。 然後，將r r替換為x，進行奇點分析，並選擇乙個合理的值。 最後，帶回 r 方程並求解 u。

薛丁格方程是奧地利物理學家薛提出量子力學中的乙個基本方程，也是量子力學的乙個基本假設。 此外，它是結合物質波的概念和波動方程建立的二階偏微分方程，可以描述微觀粒子的巨型伴隨運動。

錯。 薛丁格方程不是乙個假設。

我認為這是對的。 是的，這個假設是正確的。

穩態薛丁格方程 h psi = e psi 中的能量 e 不隨時間變化，哈密頓量 h 不包括時間。 一般教科書中選擇的方形勢阱和諧波振盪器就是這種情況。

但一般來說，薛丁格方程的形式是耗時的：

di hbar --psi = h（t） psidt 這可以描述任何勢場中的運動，無論有沒有它，是否是保守力。 例如，這通常用於描述電子在光場中的運動，光場是乙個有時限且非保守的力場。 如果光場較弱，則可以用時間敏感的擾動（通常是費公尺定律）進行處理，該定律將光場的擾動項新增到兩能級系統中。

微擾的思想只是乙個近似值，目的是根據已知解將微擾項相加，得到未知哈密頓量下的波函式。 然而，如果光場很強，並且與光場相互作用的幅度與零階作用的幅度相當（例如，沒有時間限制的電位的電子效應），則擾動處理是有問題的。 此時，薛丁格方程的數值解一般是直接完成的。

因此，結論是，無論薛丁格方程處於什麼樣的力場中，它都成立，它與能量守恆（時間情況下允許的能量變化）無關; 擾動只是求解薛丁格方程的近似方法，有侷限性，您可以在沒有微擾理論幫助的情況下求解一般形式的薛丁格方程。

薛丁格方程又稱薛丁格波動方程，又稱波函式，是奧地利物理學家薛丁格提出的量子力學中的乙個基本方程，也是量子力學的乙個基本假設，其正確性只能通過實驗來檢驗。

它是結合物質波的概念和波動方程建立的二階偏微分方程，可以描述微觀粒子的運動，每個微觀系統都有相應的薛丁格方程，通過求解方程可以得到波函式的具體形式和相應的能量，從而了解微觀系統的性質。

薛丁格方程表明，在量子力學中，粒子以概率方式出現，具有不確定性，在巨集觀尺度上可以忽略不計。

沒關係，薛丁格方程是量子中的牛頓第二定律，但包含時間和非自由時間的形式是不同的。

如果存在非保守力，那麼勢能函式就無法寫出，更不用說薛丁格方程了。 擾動只不過是找到複雜微積分方程的解析解的一種方式，對此無能為力。