在極坐標系中，圓的心在二的根處，傳送和通過極點的圓的方程是？ 5

教你乙個去極化坐標的有力方法：

在笛卡爾坐標系中，我們知道影象的平移會引起影象方程的相應變化，例如，當 y=x 的影象向右平移時，方程變為 y=（x-1）

在極坐標系中，也有類似的現象，但它不是平移，而是旋轉。

在極坐標系中，很容易得到半徑為 r 且圓心位於 （r，0） 處的圓的方程：r=2rcos

圓心在（2，）的圓是否經過圓心在（2,0）處，半徑為2的圓旋轉得到的原點？

在笛卡爾坐標系中，向 x 遞增方向平移會變為 x-1，向遞減 x 方向平移會變為 x+1，同樣，在極坐標中，逆時針方向是遞增方向，所以逆時針旋轉時變為 -，反之亦然。

所以圓心在 （ 2， ） 處且極點為r=2 2cos（ -

請記住，此方法只能用於圍繞極點旋轉的形狀，其口頭禪是“加減法”。

建議使用“幾何畫板”，功能非常強大。

在極坐標系中，已知圓心為 （ 0， ） 且半徑為 r 的圓的極坐標方程為 。

2-2ρ0cos(θ-0^2-r^2=0

將圓心（根數 2，餅圖）代入上述公式。

在極坐標內，圓心位於極點的圓的方程為 p=rsina

現在您可以轉換坐標，其中 are = 根數 2

結果是 p = 根數 2 * sina - 根數 2

圓半徑的平方 = 2 + 圓周率 2

笛卡爾坐標系中圓的方程是 x-2 （1 2）） 2 + y-pi） 2 = 2 + pi 2，極坐標系中圓的方程是 rcos（t） -2 （1 2）] 2 + rsin（t） -pi] 2 = 2 + pi 2

圓的半徑 r = 根數 （2 + pi 2）。

角度 a 滿足 tana = pi，圓根數 2 方程可以表示為 r 相對於散熱器角度 c 的函式。

r=2rcos(c-a)

圓心為 （2， ） 且通過極點的圓形分散岩石的極坐標方程為 =4cos（ - 是 =-4cos

因此，櫻花情況的答案是 =-4cos

在極坐標系中，已知心為 （ 0， ） 且半徑為 r 的圓的極坐標方程為 。

2-2ρ0cos(θ-0^2-r^2=0

將圓心 （2， ） 代入上述等式就足夠了。

笛卡爾坐標 c，（2cos 3,2sin 3），c（1， 3），圓方程為：（x-1） 2+（y- 3） 2=5，x= cos，y= sin，cos -1） 2+（ sin - 3） 2=5，圓極坐標方程為：2-4sin（ + 6）* =1。

圓心 = （ 2， ）。

也就是說，半徑為 2

轉換為笛卡爾坐標：圓心 = （-2,0）。

因此，方程為：（x+ 2） 2+（y） 2=2，即 x 2+2 2x+2+y 2=2

繼續極性方程：

2+2√2pcosθ=0

即：+2 2cos = 0

二坐標轉換：x= *cos， y= *sin， x 2+y 2= 2

如果您不明白，請詢問。

樓上有誤，請看圖片。。。

首先，它是笛卡爾坐標，y=rsina x=rcosa，所以：圓心（x0，y0） y0=2sin=0 x0=2cospai=-2

圓心 （-2,0） 在原始程式碼上減慢速度。 半後期模式直徑 = 2x+2） 2+y 2=2 2=4

rcosa+2)^2+r^2sin^2a=4r^2(cos^2a+sin^2a)+4rcosa+4=4r^2+4rcosa=0

r(r+4cosa)=0

r=-4cosa 是極坐標方程。

<>問題分析：要點<>

笛卡爾坐標<>，直線<>

變身為<>，製造<>

<>，圓的中心<>“圓的方程是<>

評論： 極坐標 <>

<>與笛卡爾坐標

<>倒數關係，首先根據倒數公式將該問題轉化為笛卡爾坐標系中的方程，從而確定下圓的方程，最後歸一化為極坐標。